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speed66

présentation de ma 355

Par speed66, dans Présentations et garages

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mondial25290    391

mondial25290
Posté(e)

@speed66  , continue à nourrir ton post avec les photos. J'adore :)...et je ne suis pas le seul....loin de là  :P

Jean-François

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LINO27    775

LINO27
Posté(e)
il y a 31 minutes, mondial25290 a dit :

@speed66  , continue à nourrir ton post avec les photos. J'adore :)...et je ne suis pas le seul....loin de là  :P

Oui continues! au moins il n'y a pas de la pate partout!  

Lino27

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Ruvo    1 269

Ruvo
Posté(e)
Le 07/02/2020 à 20:52, F355QV70 a dit :

1F42C6C9-8B42-4310-8DD0-C0E92A9BB1F3.thumb.jpeg.4f37b44afb49c15cdd573e7734cefe9e.jpeg

 

Voilà les conséquences désastreuses de ne pas installer une rondelle Belleville dans les règles de l'art :

 

 

Étant donnés :

α=dedi,β=h0t{\displaystyle \alpha ={\frac {d_{e}}{d_{i}}}\quad ,\quad \beta ={\frac {h_{0}}{t}}}{\displaystyle \alpha ={\frac {d_{e}}{d_{i}}}\quad ,\quad \beta ={\frac {h_{0}}{t}}}
C1=1π(α−1α)2α+1α−1−2ln⁡α{\displaystyle C_{1}={\frac {1}{\pi }}{\frac {\left({\frac {\alpha -1}{\alpha }}\right)^{2}}{{\frac {\alpha +1}{\alpha -1}}-{\frac {2}{\ln \alpha }}}}}{\displaystyle C_{1}={\frac {1}{\pi }}{\frac {\left({\frac {\alpha -1}{\alpha }}\right)^{2}}{{\frac {\alpha +1}{\alpha -1}}-{\frac {2}{\ln \alpha }}}}}
C2=1π6ln⁡α(α−1ln⁡α−1){\displaystyle C_{2}={\frac {1}{\pi }}{\frac {6}{\ln \alpha }}\left({\frac {\alpha -1}{\ln \alpha }}-1\right)}{\displaystyle C_{2}={\frac {1}{\pi }}{\frac {6}{\ln \alpha }}\left({\frac {\alpha -1}{\ln \alpha }}-1\right)}                                                                                                                                                             300px-Disc_spring_load-deflection_charac
 
Courbe de la charge (en newtons) en fonction de la flèche imposée (en mm), calculée avec la formule de Almen et László pour différentes valeurs de h0/t

Cependant, il est possible de fabriquer des rondelles ayant des propriétés élastiques très différentes, comme le montrent les courbes charge-flèche ci-contre en fonction du rapport h0/t.

C3=3πα−1ln⁡α{\displaystyle C_{3}={\frac {3}{\pi }}{\frac {\alpha -1}{\ln \alpha }}}{\displaystyle C_{3}={\frac {3}{\pi }}{\frac {\alpha -1}{\ln \alpha }}}

La force F générée à une flèche δ{\displaystyle \delta }\delta est donnée par la formule suivante ：                                                                                                                      

F=4E1−ν2t3C1de2δ[(β−δt)(β−δ2t)+1]{\displaystyle F={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t^{3}}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[\left(\beta -{\frac {\delta }{t}}\right)\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+1\right]}{\displaystyle F={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t^{3}}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[\left(\beta -{\frac {\delta }{t}}\right)\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+1\right]}

La raideur k de la rondelle par ：

k=dFdδ=4E1−ν2t3C1de2[β2−3βδt+32(δt)2+1]{\displaystyle k={\frac {dF}{d\delta }}={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t^{3}}{C_{1}d_{e}^{2}}}\left[\beta ^{2}-3\beta {\frac {\delta }{t}}+{\frac {3}{2}}\left({\frac {\delta }{t}}\right)^{2}+1\right]}{\displaystyle k={\frac {dF}{d\delta }}={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t^{3}}{C_{1}d_{e}^{2}}}\left[\beta ^{2}-3\beta {\frac {\delta }{t}}+{\frac {3}{2}}\left({\frac {\delta }{t}}\right)^{2}+1\right]}

Les contraintes aux arrêtes par ：

σI=4E1−ν2tC1de2δ[−C2(β−δ2t)−C3]{\displaystyle \sigma _{\mathrm {I} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[-C_{2}\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)-C_{3}\right]}{\displaystyle \sigma _{\mathrm {I} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[-C_{2}\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)-C_{3}\right]}
σII=4E1−ν2tC1de2δ[−C2(β−δ2t)+C3]{\displaystyle \sigma _{\mathrm {II} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[-C_{2}\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+C_{3}\right]}{\displaystyle \sigma _{\mathrm {II} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[-C_{2}\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+C_{3}\right]}
σIII=4E1−ν2tαC1de2δ[(2C3−C2)(β−δ2t)+C3]{\displaystyle \sigma _{\mathrm {III} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{\alpha C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[(2C_{3}-C_{2})\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+C_{3}\right]}{\displaystyle \sigma _{\mathrm {III} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{\alpha C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[(2C_{3}-C_{2})\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+C_{3}\right]}
σIV=4E1−ν2tαC1de2δ[(2C3−C2)(β−δ2t)−C3]{\displaystyle \sigma _{\mathrm {IV} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{\alpha C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[(2C_{3}-C_{2})\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)-C_{3}\right]}{\displaystyle \sigma _{\mathrm {IV} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{\alpha C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[(2C_{3}-C_{2})\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)-C_{3}\right]}
220px-Deformation_of_disc_spring_in_Alme
 
Déformation de la rondelle dans le modèle de Almen et Laszlo

Et finalement le diamètre do du centre de rotation de la section de la rondelle (voir schéma ci-contre) ：

do=de−diln⁡α{\displaystyle d_{o}={\frac {d_{e}-d_{i}}{\ln \alpha }}}{\displaystyle d_{o}={\frac {d_{e}-d_{i}}{\ln \alpha }}}

ln{\displaystyle \ln }\ln représentant ici le logarithme népérien.

Les hypothèses utilisées dans l'établissement de ces formules sont :

  • la section de la rondelle ne se déforme pas à l'écrasement, elle tourne autour d'un centre de rotation neutre dont le périmètre ne change pas.
  • l'angle de rotation φ est suffisamment petit pour négliger les termes d'ordres supérieurs.
  • la charge est uniformément repartie sur le périmètre de la rondelle, garantissant une déformation axi-symétrique5. 

 

 

                                                        :lol::lol::lol:           

 

         Vincent à raison de dénoncer ces incompétents dont le montant des factures est généralement inversement proportionnel à leur compétence....

 

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F355QV70    3 736

F355QV70
Posté(e)

@Ruvo 

j’ai tout lu .. mais t’es un grand malade 

 

complètement déch’nillé :P

 

 

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the jedi    1 669

the jedi
Posté(e)

Mis à part le dernier post de @Ruvo qui m'a donné mal à la tête et un sentiment de faiblesse mentale personnelle dès la premiere formule, je vous dirai @speed66et @F355QV70 de continuer à alimenter cette "restautretien". Sans quoi, je ne saurai pas quoi lire le matin devant mon café :)

 

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LINO27    775

LINO27
Posté(e)
Il y a 1 heure, Ruvo a dit :

 

Voilà les conséquences désastreuses de ne pas installer une rondelle Belleville dans les règles de l'art :

 

 

Étant donnés :

α=dedi,β=h0t{\displaystyle \alpha ={\frac {d_{e}}{d_{i}}}\quad ,\quad \beta ={\frac {h_{0}}{t}}}{\displaystyle \alpha ={\frac {d_{e}}{d_{i}}}\quad ,\quad \beta ={\frac {h_{0}}{t}}}
C1=1π(α−1α)2α+1α−1−2ln⁡α{\displaystyle C_{1}={\frac {1}{\pi }}{\frac {\left({\frac {\alpha -1}{\alpha }}\right)^{2}}{{\frac {\alpha +1}{\alpha -1}}-{\frac {2}{\ln \alpha }}}}}{\displaystyle C_{1}={\frac {1}{\pi }}{\frac {\left({\frac {\alpha -1}{\alpha }}\right)^{2}}{{\frac {\alpha +1}{\alpha -1}}-{\frac {2}{\ln \alpha }}}}}
C2=1π6ln⁡α(α−1ln⁡α−1){\displaystyle C_{2}={\frac {1}{\pi }}{\frac {6}{\ln \alpha }}\left({\frac {\alpha -1}{\ln \alpha }}-1\right)}{\displaystyle C_{2}={\frac {1}{\pi }}{\frac {6}{\ln \alpha }}\left({\frac {\alpha -1}{\ln \alpha }}-1\right)}                                                                                                                                                             300px-Disc_spring_load-deflection_charac
 
Courbe de la charge (en newtons) en fonction de la flèche imposée (en mm), calculée avec la formule de Almen et László pour différentes valeurs de h0/t

Cependant, il est possible de fabriquer des rondelles ayant des propriétés élastiques très différentes, comme le montrent les courbes charge-flèche ci-contre en fonction du rapport h0/t.

C3=3πα−1ln⁡α{\displaystyle C_{3}={\frac {3}{\pi }}{\frac {\alpha -1}{\ln \alpha }}}{\displaystyle C_{3}={\frac {3}{\pi }}{\frac {\alpha -1}{\ln \alpha }}}

La force F générée à une flèche δ{\displaystyle \delta }\delta est donnée par la formule suivante ：                                                                                                                      

F=4E1−ν2t3C1de2δ[(β−δt)(β−δ2t)+1]{\displaystyle F={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t^{3}}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[\left(\beta -{\frac {\delta }{t}}\right)\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+1\right]}{\displaystyle F={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t^{3}}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[\left(\beta -{\frac {\delta }{t}}\right)\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+1\right]}

La raideur k de la rondelle par ：

k=dFdδ=4E1−ν2t3C1de2[β2−3βδt+32(δt)2+1]{\displaystyle k={\frac {dF}{d\delta }}={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t^{3}}{C_{1}d_{e}^{2}}}\left[\beta ^{2}-3\beta {\frac {\delta }{t}}+{\frac {3}{2}}\left({\frac {\delta }{t}}\right)^{2}+1\right]}{\displaystyle k={\frac {dF}{d\delta }}={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t^{3}}{C_{1}d_{e}^{2}}}\left[\beta ^{2}-3\beta {\frac {\delta }{t}}+{\frac {3}{2}}\left({\frac {\delta }{t}}\right)^{2}+1\right]}

Les contraintes aux arrêtes par ：

σI=4E1−ν2tC1de2δ[−C2(β−δ2t)−C3]{\displaystyle \sigma _{\mathrm {I} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[-C_{2}\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)-C_{3}\right]}{\displaystyle \sigma _{\mathrm {I} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[-C_{2}\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)-C_{3}\right]}
σII=4E1−ν2tC1de2δ[−C2(β−δ2t)+C3]{\displaystyle \sigma _{\mathrm {II} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[-C_{2}\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+C_{3}\right]}{\displaystyle \sigma _{\mathrm {II} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[-C_{2}\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+C_{3}\right]}
σIII=4E1−ν2tαC1de2δ[(2C3−C2)(β−δ2t)+C3]{\displaystyle \sigma _{\mathrm {III} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{\alpha C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[(2C_{3}-C_{2})\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+C_{3}\right]}{\displaystyle \sigma _{\mathrm {III} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{\alpha C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[(2C_{3}-C_{2})\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+C_{3}\right]}
σIV=4E1−ν2tαC1de2δ[(2C3−C2)(β−δ2t)−C3]{\displaystyle \sigma _{\mathrm {IV} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{\alpha C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[(2C_{3}-C_{2})\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)-C_{3}\right]}{\displaystyle \sigma _{\mathrm {IV} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{\alpha C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[(2C_{3}-C_{2})\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)-C_{3}\right]}
220px-Deformation_of_disc_spring_in_Alme
 
Déformation de la rondelle dans le modèle de Almen et Laszlo

Et finalement le diamètre do du centre de rotation de la section de la rondelle (voir schéma ci-contre) ：

do=de−diln⁡α{\displaystyle d_{o}={\frac {d_{e}-d_{i}}{\ln \alpha }}}{\displaystyle d_{o}={\frac {d_{e}-d_{i}}{\ln \alpha }}}

ln{\displaystyle \ln }\ln représentant ici le logarithme népérien.

Les hypothèses utilisées dans l'établissement de ces formules sont :

  • la section de la rondelle ne se déforme pas à l'écrasement, elle tourne autour d'un centre de rotation neutre dont le périmètre ne change pas.
  • l'angle de rotation φ est suffisamment petit pour négliger les termes d'ordres supérieurs.
  • la charge est uniformément repartie sur le périmètre de la rondelle, garantissant une déformation axi-symétrique5. 

 

 

                                                        :lol::lol::lol:           

 

         Vincent à raison de dénoncer ces incompétents dont le montant des factures est généralement inversement proportionnel à leur compétence....

 

Et encore il ne dénonce pas ! c'est juste leur Boulot de M.......et franchement c'est lamentable tous ces nazes qui se prennent pour des mécaniciens hors paire!

Et franchement quand on est victime de ces charlots ce n'est pas très dröle a vivre !!!!!!! fin du HS et place à la suite du reportage!

Lino27

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ladivademaranello26    1 129

ladivademaranello26
Posté(e)

Ouilleouille...il a du faire  Mathsup Mathspe 

..et moi qui a jamais  réussi à résoudre  une équation à  2 inconnus :unsure::wacko::blink::angry:

....la loose..

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Piu Bella Macchina    70

Piu Bella Macchina
Posté(e) (modifié)
Il y a 2 heures, ladivademaranello26 a dit :

Ouilleouille...il a du faire  Mathsup Mathspe 

..et moi qui a jamais  réussi à résoudre  une équation à  2 inconnus :unsure::wacko::blink::angry:

....la loose..

En mathématiques, peut-être.... mais dans le cadre de ton ancienne activité professionnelle @ladivademaranello26, je suis (presque;)) sûr du contraire ... voire des équations encore plus complexes!!

Ce ne sont pas 2 inconnus qui t'ont arrêté ... mais plutôt toi qui en a arrêté plus que 2 dans certaines des affaires que tu as eues à résoudre. B)

 

Et félicitations à notre grand mécano de l'Est Vincent, alias @F355QV70 , adepte du système D pour la qualité sans cesse renouvelée voire améliorée de son travail qu'il nous fait le bonheur de documenter et de nous partager!!;):)

Modifié par Piu Bella Macchina

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Piu Bella Macchina    70

Piu Bella Macchina
Posté(e)

Pas pour tout de suite... il va attendre que tu le payes!!:D:D

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speed66    895

speed66
Posté(e)
il y a 4 minutes, Piu Bella Macchina a dit :

Pas pour tout de suite... il va attendre que tu le payes!!:D:D

C’est pas faux ça...:D

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Renault    79

Renault
Posté(e)
Il y a 6 heures, Ruvo a dit :

 

Voilà les conséquences désastreuses de ne pas installer une rondelle Belleville dans les règles de l'art :

 

 

Étant donnés :

α=dedi,β=h0t{\displaystyle \alpha ={\frac {d_{e}}{d_{i}}}\quad ,\quad \beta ={\frac {h_{0}}{t}}}{\displaystyle \alpha ={\frac {d_{e}}{d_{i}}}\quad ,\quad \beta ={\frac {h_{0}}{t}}}
C1=1π(α−1α)2α+1α−1−2ln⁡α{\displaystyle C_{1}={\frac {1}{\pi }}{\frac {\left({\frac {\alpha -1}{\alpha }}\right)^{2}}{{\frac {\alpha +1}{\alpha -1}}-{\frac {2}{\ln \alpha }}}}}{\displaystyle C_{1}={\frac {1}{\pi }}{\frac {\left({\frac {\alpha -1}{\alpha }}\right)^{2}}{{\frac {\alpha +1}{\alpha -1}}-{\frac {2}{\ln \alpha }}}}}
C2=1π6ln⁡α(α−1ln⁡α−1){\displaystyle C_{2}={\frac {1}{\pi }}{\frac {6}{\ln \alpha }}\left({\frac {\alpha -1}{\ln \alpha }}-1\right)}{\displaystyle C_{2}={\frac {1}{\pi }}{\frac {6}{\ln \alpha }}\left({\frac {\alpha -1}{\ln \alpha }}-1\right)}                                                                                                                                                             300px-Disc_spring_load-deflection_charac
 
Courbe de la charge (en newtons) en fonction de la flèche imposée (en mm), calculée avec la formule de Almen et László pour différentes valeurs de h0/t

Cependant, il est possible de fabriquer des rondelles ayant des propriétés élastiques très différentes, comme le montrent les courbes charge-flèche ci-contre en fonction du rapport h0/t.

C3=3πα−1ln⁡α{\displaystyle C_{3}={\frac {3}{\pi }}{\frac {\alpha -1}{\ln \alpha }}}{\displaystyle C_{3}={\frac {3}{\pi }}{\frac {\alpha -1}{\ln \alpha }}}

La force F générée à une flèche δ{\displaystyle \delta }\delta est donnée par la formule suivante ：                                                                                                                      

F=4E1−ν2t3C1de2δ[(β−δt)(β−δ2t)+1]{\displaystyle F={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t^{3}}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[\left(\beta -{\frac {\delta }{t}}\right)\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+1\right]}{\displaystyle F={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t^{3}}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[\left(\beta -{\frac {\delta }{t}}\right)\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+1\right]}

La raideur k de la rondelle par ：

k=dFdδ=4E1−ν2t3C1de2[β2−3βδt+32(δt)2+1]{\displaystyle k={\frac {dF}{d\delta }}={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t^{3}}{C_{1}d_{e}^{2}}}\left[\beta ^{2}-3\beta {\frac {\delta }{t}}+{\frac {3}{2}}\left({\frac {\delta }{t}}\right)^{2}+1\right]}{\displaystyle k={\frac {dF}{d\delta }}={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t^{3}}{C_{1}d_{e}^{2}}}\left[\beta ^{2}-3\beta {\frac {\delta }{t}}+{\frac {3}{2}}\left({\frac {\delta }{t}}\right)^{2}+1\right]}

Les contraintes aux arrêtes par ：

σI=4E1−ν2tC1de2δ[−C2(β−δ2t)−C3]{\displaystyle \sigma _{\mathrm {I} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[-C_{2}\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)-C_{3}\right]}{\displaystyle \sigma _{\mathrm {I} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[-C_{2}\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)-C_{3}\right]}
σII=4E1−ν2tC1de2δ[−C2(β−δ2t)+C3]{\displaystyle \sigma _{\mathrm {II} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[-C_{2}\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+C_{3}\right]}{\displaystyle \sigma _{\mathrm {II} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[-C_{2}\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+C_{3}\right]}
σIII=4E1−ν2tαC1de2δ[(2C3−C2)(β−δ2t)+C3]{\displaystyle \sigma _{\mathrm {III} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{\alpha C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[(2C_{3}-C_{2})\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+C_{3}\right]}{\displaystyle \sigma _{\mathrm {III} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{\alpha C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[(2C_{3}-C_{2})\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)+C_{3}\right]}
σIV=4E1−ν2tαC1de2δ[(2C3−C2)(β−δ2t)−C3]{\displaystyle \sigma _{\mathrm {IV} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{\alpha C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[(2C_{3}-C_{2})\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)-C_{3}\right]}{\displaystyle \sigma _{\mathrm {IV} }={\frac {4E}{1-\nu ^{2}}}{\frac {t}{\alpha C_{1}d_{e}^{2}}}\delta \left[(2C_{3}-C_{2})\left(\beta -{\frac {\delta }{2t}}\right)-C_{3}\right]}
220px-Deformation_of_disc_spring_in_Alme
 
Déformation de la rondelle dans le modèle de Almen et Laszlo

Et finalement le diamètre do du centre de rotation de la section de la rondelle (voir schéma ci-contre) ：

do=de−diln⁡α{\displaystyle d_{o}={\frac {d_{e}-d_{i}}{\ln \alpha }}}{\displaystyle d_{o}={\frac {d_{e}-d_{i}}{\ln \alpha }}}

ln{\displaystyle \ln }\ln représentant ici le logarithme népérien.

Les hypothèses utilisées dans l'établissement de ces formules sont :

  • la section de la rondelle ne se déforme pas à l'écrasement, elle tourne autour d'un centre de rotation neutre dont le périmètre ne change pas.
  • l'angle de rotation φ est suffisamment petit pour négliger les termes d'ordres supérieurs.
  • la charge est uniformément repartie sur le périmètre de la rondelle, garantissant une déformation axi-symétrique5. 

 

 

                                                        :lol::lol::lol:           

 

         Vincent à raison de dénoncer ces incompétents dont le montant des factures est généralement inversement proportionnel à leur compétence....

 

:lol::lol::lol:

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F355QV70    3 736

F355QV70
Posté(e)
Il y a 2 heures, speed66 a dit :

Allez- une petite...

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On peut pas laisser le gosse 1 h seul qu’il te fait une bêtise :D:P

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F355QV70    3 736

F355QV70
Posté(e)
Il y a 2 heures, speed66 a dit :

Je me suis trompé de fichier, il va me tuer.....:D

Non , y parait que ça fait mal :lol:

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ladivademaranello26    1 129

ladivademaranello26
Posté(e)
Il y a 12 heures, Piu Bella Macchina a dit :

En mathématiques, peut-être.... mais dans le cadre de ton ancienne activité professionnelle @ladivademaranello26, je suis (presque;)) sûr du contraire ... voire des équations encore plus complexes!!

Ce ne sont pas 2 inconnus qui t'ont arrêté ... mais plutôt toi qui en a arrêté plus que 2 dans certaines des affaires que tu as eues à résoudre. B)

 

Et félicitations à notre grand mécano de l'Est Vincent, alias @F355QV70 , adepte du système D pour la qualité sans cesse renouvelée voire améliorée de son travail qu'il nous fait le bonheur de documenter et de nous partager!!;):)

Merci pour ton propos...juste petite précision, là où j étais à Lyon c etait exclusivement un travail d equipe voire tout un service extrêmement structuré et hiérarchisé...il ne pouvait en être autrement sur des affaires qui duraient des mois voire des années...bon we cordialement..

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F355QV70    3 736

F355QV70
Posté(e)

Tu as mis un virus dans mon portable.

c'est pas le bon fichier :lol:

4779A389-559D-4C61-875A-96DDB0A30F91.thumb.jpeg.67ea8f03950ce40cc85d905fa509afcf.jpeg

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mondial25290    391

mondial25290
Posté(e)
il y a 1 minute, F355QV70 a dit :

Tu as mis un virus dans mon portable.

c'est pas le bon fichier :lol:

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Ils ont même repeint le hall des expositions à notre couleur fétiche...:P

 

 

 

Jean-François

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Ruvo    1 269

Ruvo
Posté(e)

Vincent, compte tu faire cette opération sur l'auto de speed66 ?

Inutile lorsqu'il n'y a pas de fuite dixit un "spécialiste" bien connu :lol:.   Sauf si on veut vérifier qu'aucun ressort ne soient cassé d'après un mec prudent ;)

Plus simple sur la 355 que sur la 348.

 

 

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Ruvo    1 269

Ruvo
Posté(e)
il y a 1 minute, speed66 a dit :

Faut m’expliquer....,:rolleyes: je comprends rien 

 

Je donne une indication à Vincent pour augmenter la facture       :lol::lol:                 Vincent comprend, c'est le principal.     :P:D

Sinon c'est un système complexe qui remplace un autre beaucoup plus simple qui consiste à mettre les ressorts radiaux sur le disque d'embrayage pour la même fonction.

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Ruvo    1 269

Ruvo
Posté(e)
il y a 5 minutes, speed66 a dit :

:D , me voilà bien avancé 

 

Rassure toi, il y a moins de pièces sur une F355, mais l’opération est en gros identique.

 

 

 

 

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